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自1960年激光器问世后不久，人们就观察到了一种现象：被激光照明的物体，其表面呈现颗粒状结构。这种颗粒状态被取名为'激光散斑'。这种强度随机分布的散斑图样，可以由激光在粗糙表面反射或激光通过不均匀媒质时产生。因为大多数物体表面对光波的波长来讲是粗糙的，由于激光的高度相干性，当光波从物体表面反射时，物体上各点到适当距离的观察点的振动是相干的。因此观察点的光场是由粗糙表面上各点发出的相干子波的叠加。因为粗糙度大于光波波长，所以物体各点发出子波到达观察点的位相是随机分布的。相干叠加结果就产生了散斑的随机强度图样──颗粒状。显然，这种随机强度分布图样可用统计方法来描述。从牛顿时代起一些科学家就观察到散斑现象。I.牛顿在当时就解释过为什么能观察到恒星的闪烁现象而观察不到行星的类似现象。现在人们知道这两类星体的空间相干性是不同的。当然并不是光纤间距越宽越好，间距超过一定距离，激光被***吸收/散射，接收光纤接收不到激光信号，则无法进行数据分析。1877年K.埃克斯纳研究散射光干涉现象时，在夫琅和费衍射亮环内观察到辐射颗粒状散斑图样，这种辐射状是光源单色性不够引起的。1914年M.von劳厄发表的夫琅和费照片更清楚地显示了辐射颗粒状结构，并讨论了它的统计特性。

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像仪、内源光信号成像系统、荧光-血流多模态成像系统、高稳定半导体激光器光源等。欢迎来电咨询！由于具有非接触，无创伤，快速成像等优点，激光散斑成像技术,非常适用于血液微循环的测量。！！当激光照射在墙壁、纸张、毛玻璃等这些平均起伏大于波长数量级的光学粗糙表面(或透过光学粗糙的透射板)上时，这些表面上无规分布的面元散射的子波相互叠加使反射光场(或透射光场)具有随机的空间光强分布，呈现出颗粒状的结构，这就是激光散斑。激光散斑具有随机性，无空间参照性，它与无线电收音机的电噪声一样，对信息的传递是***的。然而噪声本身也是物质运动的一种形式，在无线电广播中人们就利用高频电波作载波传递信息。因此，只要运用得当，散斑也可以成为信息的载体。激光散斑是激光照射在粗糙表面上而形成的，因此散斑图样的分布必定会依赖于被照表面的细微结构，从而可以利用它来测量表面粗糙度;散斑是由大量细微的高反差亮斑构成，根据“测不准关系”，它的频谱本身必然很宽，因此可利用它对图像信息编码，进行图像的加减，信息存储。物体的位移或变形必然引起散斑场的变化，因此通过测量散斑场的变化就可以获取物体的形变信息，这就是散斑计量技术的研究内容

激光血流仪监测深度约为1-3mm，其监测深度受以下因素影响：（1）***特性：不同***监测深度不同，血流越丰富的***，由于激光被血红蛋白吸收越多，监测深度越浅；临床领域应用外周血管***评估、PAD/CLI诊断、不愈合伤口、血管重建评估、截肢平面判定、高压氧、皮瓣监测、雷诺病、烧1伤评估等。例如牙齿/骨骼深度可达3mm左右，皮肤约为1mm，而肝1等器1官约为0.5mm。（2）光纤间距：光纤间距（发射光纤与接收光纤之间的距离）越宽，监测深度越深；当然并不是光纤间距越宽越好，间距超过一定距离，激光被***吸收/散射，接收光纤接收不到激光信号，则无法进行数据分析。输出参数：血流灌注量（Perfusion Unit）、移动血细胞浓度、血细胞移动速度、回光总量。

实际上因为地球大气层的扰动，望远镜的分辨率极限会大于艾里斑，并且会使原为单一斑点的艾里斑因为大气层随机扰动而形成一系列直径接近的斑点，并且覆盖了比艾里斑更大的面积（参见右方联星影像）。在一般的视宁度下，望远镜口径相当于视宁度参数 r0（约20厘米），并且观测条件良好时，实际的分辨率极限是主镜口径和机械性能限制。多年来因为前述限制，望远镜的性能提升程度有限，直到散斑干涉法和自适应光学的发展才得以消除前述性能限制。散斑成像是透过图像处理技术以重建原始影像。散斑成像的关键技术是由美国天文学家大卫·弗里德在1966年开发完成。该技术是以极短***时间拍摄到大气层“扰动停止”时的天体影像。在红外线波段的***时间约100毫秒量级，而可见光部分则是更短的10毫秒。具有相同优点的另外一种光学检测技术——激光多普1勒速度测量技术，是利用粒子散射光的强度波动引起的多普1勒频移来测量散射子的速度，它可用于监控血流以及***其它***或器1官的运动。影像在如此短暂的***时间下，大气层的扰动相较之下更慢而无法对影像产生影响，即快速***的影像中斑点是短时间内大气视宁度状态下的影像。